Влияние давления на магнитные свойства кристаллических соединений и аморфных сплавов тяжелых редкоземельных металлов с железом Спичкин, Юрий Иванович

Введение к работе

Актуальность темп. Актуальность исследований >.'лгнитннх свойств аморіишх и кристаллических сплавов и соединений, содержащих рздкоз о колыша коталлы /РЗМ/, определяется рядом причин. С смой сторони, ото перспективы ігх приманений в технике: в исполнитель— них ыагнито'стрлкцноиных устройствах, в качестве посгоянньх магнитов „ рабочих тол магнитных холодильных мащкн, рабочих сред для приборов функциональной электроники к магнитной записи и т.д. С другой сторони, для решения фундаментальных проблем фИЗИКИ ШГ— нитных явлений существенный интерес представляет изучение свойств аморфных и кристаллических сплавов РЗІ.1 с ЗЛ-пороходннмл мо-таллаыя /3<А.ПМ/< Наличие трех типов обманних ззаимолоЙсаиЙ /РЗМ-РЗМ, РЗМ-ПМ и ПМ-Щ/ и сильной анизотропии редкоземельных ионов приводит к возникновению в них сложных магнитных структур и фазовых переходов. В случае аморфных сплавов, содержащих РЗМ, возникают новые явлония, связанные с топологической разупорядо— чешюстью атомной структура.

Известно, что наряду с магнитным полим /Н/ и температурой /Т/ существенное влияние на магнитные свойства РЗМ, сплавов и соединений ка основе РЗМ, оказывает давление /Р/. Уменьшение межатомных расстояний под действием давления вызывает изменение энергетического спектра коллективизированных электронов исследуемого магнетика, а также влияет па величины интегралов обманного взаимодействия, константо магнитный анизотропии я па атомный магнитные момент. Давление может индуцировать новые ыагштше фази и изменить характер магнитного фазового перехода. Эксперимента 10 изучению влияния давления па магнитные свойства могут дать денную информацию, позволяющую установить пригодность то' или зной теоретической' модели для описания магнитных взаимодействий.

Цель работы. Целью работа яплялооь наследование влияния высокого гидростатического давления /до 1Сг диц-см . / иа намагниченность, магнитную восприимчивость кагнктиыч фазопыа. пароходы, структурно разупорядочеюшх аморфних сплавов'к структурно упорядоченных соединений /поликристаллов/ ТРЗМ-Fe /ТРЗМ - тяжалый редкоземельный металле, определение объемной шивдтоотрикшщ к зависимости обменных интегралов от атомного объема в этих магие-

тнках,

раучная ковианг. Научная новизна работы заключается в следующей:

1. Исследовано влияние давления на температуру Кюри _с аморфних сплавов ТРМЛ-Fe и определена Зависимость интегралов об-? манного взаимодействия P3!/t-Fc /Agj/ и Fa -Fe Ajt/ от ато(/ іго объема. . _f

2. Обнаружено возникновение ноколяинеарных магнитных Фаз, Ш'-дуцированных давлением, в аморфном сплаве 4>,i^e_oe, И в полк-кристаллах YFe _{и E.raFe1T . Построены магнитные фазовыэ дк-аграшы "температура - давление" /Т-Р/ отих магнетиков.}

3. Исследовано влияние давления на Намагниченность /лє -вффвкт/ аморфных сплавов R~Fe и поликристаллов RF^₀ /. _в РЗМ/, Видэлены вклада в aS -эффект, связанные с различными процессами намагничивания.

4. Впервые определена объемная магиитострикцщ аморфных сплавов и кристаллических соединений ТРЗЧ-Fe ,

5. При атмосферном давленій и гидростатическом давлении измерена намагниченность монокристаллов ТЬ и оплаваТЬ₀₅Ьу₀ ч . диапазбие полей, гдо существует геликоидальная антиферромагнитная стк тура. Это позволило определить влияь..а давления на намагниченность и критические поля исследованных монокриста^ов и устацо-

вить корреляции в трансформации магнитных свойстз яол доЯствпем давления медду РЗМ, аморфными сплавами и интерметалличесиими соединениями ТРЗМ-Fe .

Практическая ценность. Полученные в работа результаты представляют интерес для дальнейшего развития представлений о механизмах магнитоупругого взаимодоДствил и исследованных магнетиках и могут быть использованы при разработке нови магнитных материалов і облпдаюшнх большой магнитострккцией.

Апробация работы. Осшпнма результата диссертационной работа докладывались на 2-ом Всесоюзном сомикара "Магнитные фазовна переходи и критические явления" /Махачкала, 1989 г./, на "12 AlR-АРТ aod 27EHPRQ Intemntlonai Conference on Hi^W Pressure Science and Technology" /Падорборн, Гормания, 1989 г./, на III Всесоюзном сопрщании "Фиэикохимил аморфных /стеклообразных/ металлических сплавон" /Москва, 1009 г./. на 5-ом ИсеросспЯском координационном совещании вузов по физике капштпнх материалов /Астрахань, .1989 г./, на 5-о!1 Есесоюзной конференции "Аморфшо прецизионные сплавы: технология, свойства, применение" /Ростов Великий, 1991 г./, на I Республиканской межвузовской научной конференции "Актуальний проблемы физики твердого тела, радиофизики и теплофизики" /Ашхабад, 1991 ./.

Публикации. По материалам диссертации опубликовано ІЗ податних работ, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертанта. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка цитированной литературы. Диссертация излоягапа на 159 страницах, включакядих 59 рисунков и 7 таблиц. Список литературы состоит из 200 наименования.

II. СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ. Во введении показана актуальность темы, научная новизна и

практическая цшшаать диссертации, Сформулирована цаль диссертационное рааотц и кратка изложено ео содержание.

S дврврй глава приведен обзор теоретических и вкспаримен-тальнц^ работ по ыагнитсюйьемним .аффектам в F3M и их сплавах, а такад в адеРРФлих и кристаллических сплавах РЗМ-34ЛМ.

Показано, что влияние давления на магнитные свойства РЗМ и их сплавов шшт быть описано в рамках модели-магнитных моментов, ло'лализрвдшшх на атомах. Utq обусловлено наличием у РЗМ хорошо локализованного магнитного момента 4-оболочки. Мзгнитоооьомішв еффекты в этой модели возникают из-за зависимости интеграла обманного взаимодействия от атомного объема.

MwHUTOodbOMJiue янланш в аморфных и кристалличоских спла
вах FQbi~31№l интерпретируются на осново зонной, а такзр комбини
рованной шдвлі», учитииащой наличие как. локализованных, так и
коллективизированных магнитных момоцтоп. Здесь наряду с зависи
мостей от атрмного объема интеграла обманного взаимодействия, '
необходимо учитывать также влияние давления на энергетический
спектр елоктранов проводимости. " ; .

ва птдрдй глава описана методика эксперимента, технология приготовления образцов и дана их характеристика. '

Для измерения зависимости намагниченности от давления использовалась установка, состоящая из генератора .высокого давления МГД-І60Ш, камори высокого давления с электршзводом, в которую помещался образец, системы регулировки и стабилизации темпе-рктуры, системы создания магнитного поля и системы измерения намагниченности.

Генератор ьыоокого давления был изготовлен во ЫЩф'ГРИ и позбялял создавать в камере высокого давления, изготовленной из немагнитной бериллиевой бронзы, гидростатической давление величи-

мой-до 10 дин/см². В качеотте рабочий яидкости использовалась cwcGi керосина и трансформаторного маоля в пропорции І і І» При котлиатной' температуро лаялсняе измерялось маїїгаїїпибшм датчиком, а в области низких температур учнтнвалась зависимость давления в «аг.:эрз от тш/пэрлтурй.

Система создания магнитного поля позволяла получать в области раополохэнии образца ігагнитное поле поличнноЯ до 15 кЭ, при этом неоднородность поля по длино образца не прзпшпзла 0,5$. Па-г.'дпіичзнность и магнитное поло покорялись ипдукционннм МЭТОДО'М. 'Система измерения намагниченности и магнитного поля позволяла получать графически петля гистерезиса нсслодуомого образца на самописце типа ПДП-4. Относительная погрешность измерения намагниченности составляла bt.

- Система регулировки и стабилизации тоипепатури давала возможность автот.'лти'чосни ііоддора;вать оадаїшую температуру о точность» 0,1 'К, Охлаждение производилось жидким азотом, а нагрев -безиндукционнбй печьга, намотанной на .камеру високого давления. Температура измерялась тори.Парой кедь-конотантан с погрешностью 0,2 К.

Установка високого давления использовалас^т таютэ ja-іл исследования влияния давления из мапштщ ' восприимчивость. Восприимчивость измерялась пнлукщгаипнм методом в порайонном магнитном поло амплитудой 1-5 Э и частотой 20-200 1. Сигнал с измерительной котушки поступал на оинхрошшй усилитель УШ-2. С вихода усилителя напряженно, пропорциональное действительной части вос-л-отйичшюоти, подавалось па ось У самописца ІЩІ-4. На ось X подавалось напряженно с термопара. На самописце воспроизводзшмь зависимость магпитноЯ поегтрниьгапюоти /а относителыпга единицах/ от температуры.

Для измерения намагниченности аморфішх образцов при атмосферном давлении в полях до 16 кЭ и в интервала температур 4,2 -300 К использовался вибрационный магнитометр стандартной конструкции. Охлшгсонио осуществлялось прокачкой паров гелия червя специальную низкотемпературную вставку. Относительная ошийка измерения намагниченности на вибрационном магнитометре составляла 5 *.

Монокристалл 1>у был получен в Институте металлургии им.. Л, А,Байкова метолом вертикальной Сссгагольной зонной плавки с индукционным нагревом на установке УБЗМ-ЗМ в атмосфере гелия. ..

Монокристаллы ТЬ и сплава Tb_0i5Dy_qs били выращены в ГИРЕД-МЕТе по методу Чохральского. Химический анализ, проведенный на рентгеновском микроанализаторе ",13—16, показал, что отклонени от заданного состава для сплава ТЦ^Бу,^ не превышает 3%,

Монокристаллы ориентировались на установке УРС-60 по методу Лауа. Точность ориентировки составляла -Э.

Полпкристаллические образу соединения Y₃Fe _{получены в Проблемной лаборатории магнетизма Московского государственного университета, а соединений Ef"2Fe„ и byaFe1T - в Уральском институте прикладной физики и математики. Слитки выплавлялись в влоктродуговой печи в атмосфере аргона на медном водоохлаядаемом поду, посла чего подвергались гомогенизирующему отжигу.}

Образцы аморфных сплавов E-r.Fe,., /х = 0,26; 0,32; 0,54/, Ьу.Ве,., /х > 0.25: 0.59/, Ho_Pi!,Fe_q?g , У,^_&щ , T\_eoFe₄,₀" получены в Воронежском политехническом институте в лаборатории профессота И.В.Золотухина методом ионно-плазненного напыления і атмосфере аргона на охлавдаемую алюминиевую подлояку. Химический состаа определялся на рентгеновском микроанализаторе MS-4G. Неоднородность по составу на поверхности образца не превышала 1%,

Рентгеновский анализ показал» что образцы аморфны при комнатной температуре.

В третьей глава приводится экспериментальные результати для монокристаллов ТЬ , Dy , сплава ТЬ₀₅ї>у₀₅ я их обсузедениі . Мап-іііггішо свойства ТЬ и Tjy , в которых при атмосферном давлении имеет место геликоидальная антифорромагнитная структура, изучены достаточно хорошо, что облегчаот определение различных вкладов в изменение их магнитных свойств под давлением. Данные, получошшо на монокристаллах ТРЗЧ, использовались в. дальнейшем для интерпретации эффекта изменения намагниченности Под давлением, определения новых магнитных фаз-и переходов, индуцируемых давлением п кристаллических соядийониях и аморфных сплавах ITOM-Fe . рассматриваемых в четвертої! главе.

Измерена удельная намагниченность б монокристаллов ТЬ и TlvjDyos в базисной плоскости в интервале температур 7&-30Q К в полях до 14 кЭ при атмосферном давлении и высоком гидростатическом давлении величиной до 10 дин/см². Установлено, что давление смещает температуры фазовых переходов ферромагнетизм /$ЭД/ -геликоидальный антиферромагнетизм /ГАШ/ 91 и ГАФМ'- парамагнетизм /ПМ/ б₂ п сторону более низких температур. Найдено, что дляТЬ Э^/ЗР в-І,І7-ІГ⁹К-сі^-дин-^І,їа^/ар = -0.8-10^-9 К-см²-дкн^-1, а для Tb<,_i5T>y_0|S 3i/a? = -1,08-Ю"⁹ К-см²- дшГ¹, 3^/ Т> = -0,59-Ю^-9 К'см²-дин^-1. В интервале температур ^f^ /для ТЬ при атмосферном давлении 0_L = 220,6 К и _г= 230 К, а. для ТЬозЬу^ 0_{ а Мб К. и ₃= 201,5 К/ намагниченность рез-vo возрастает при достижений критического поля Нкр , что связано с разрушением ГАФМ структуры при Н ^ Н_кр и возникновением веерной фазы.

По зависимостям єг(Н) для различных температур построены.

магнитные фазоане диаграммы для ТЬ и Tb^Dtfoj-. ^f,P« атмосферном давлании маконмальноа вначанш критичвокоїчі поля составляет Hup" =т 19Q а в ТЬ и 3,9 вЗ в ТЬ^Ъ^ при измерении вдоль оси легкого намагничивания. На фазовой диаграмма ТЬ при атмос$«рж давлении при Т = 223,5 К обнаружена аномалия, соответствующая точке соизмеримости голикоидалгчай антифорромагнитной и кристаллической структур. При высоком давлении точка соизмеримости вТЬ не найдена. Давление вызывает увеличение H*p^Ke : вТЬ при дав-лзнип Р * Ю¹⁰ дин-см^-2 U^p*^e = 38Q Э, а в ТЬ_цьї>у₀,_в при Р = 8,5-Ij⁹ дин'см^-2 Н^"^6, = 4,3 чЭ. Иод действием давления кривая Н_К»(Т) смещается в оторону низких томпоратур.

Увеличение критического поля под действием гидростатического давления указывает¹ на усиление іфи одітий кристаллической решетки антйферромагнитлых взаимодействий. Это объясняется возрастанием при сжатии степени пареипытая волиоикк функций ЬІ-одоктро-нов соседних РВ ионов, ответственных aa формирование "ленточных" участков на поверхности Формк толщина которых определяет величину волнового вектора ГАФМ структуры и стабильность ГАФМ фазы.

Из дашшх по влиянию давления на намагниченность рассчитано изменение намагниченности под дейотвиом давления /AG-аффект/. В области температур, где существует ГАФМ ({аза, на половых зависимостях 4в-ж1фекта /&/»& tHj / вТЬ и ТЬ_Ц5ІІ^_ЦЇ наблюдаются максимумы, связанные о Переводом ГАФМ фаза - веерная фаза.

В сплаве ^b^bj^j При низких температурах в ферромагнитной ойяааїи тша видалить два прямолинейных участка на полевых зависимостях относительного 4&~вл$екта /<Г*аЄ/г(Н) /, один из которых обусловлен влиянием давления на констангу магнитакристал-личёской анизотропии /соответствует полям технического насищеная/, а другой - изменением под дойствиом давления удельной на-

магничониости насыщения /соответствует области пярапроцосса в сильних полях/. Числоиниэ оценки понаянпаят, что укопьшснпо намагниченности нясмщония в осповИом выэтгаотоя смещенном под дой~-ствітом давления теміїорагур» 0rj , а относительное изменение удельной намагниченности ііасищоиіія при О К /13 емодин . В соответствии о литературными данпими, такая величина J^c/af" в 1*Ь_9!!І>у₀5 может бить обусловлена изменением намагниченности электронов проводимости при сжатии.

Объемная Магнигострптшя ь> рпесчитивалась с помощью термодинамического соотйошзтпг:

/2М\ --( /і/

Ьру_н VW/_p ' "

где- М - намагниченность образца. В облапяг температуря- 6>_t в ТЬцзЪу, _& в поло № = Н кЭ наблвдаотся'объемная мігтггоотртирія ta-v 4-Ю"⁴.

D работо такяз исследовано влияние давления но магнитную восприимчивость в порайонном поло / / монокристаллов ТЪ ,3>у и сплава Tb(-^bij(,_s. В инторвтло томпоратур G., -. $₂ , гдо сущетву-ет І7ШГ структура, восприимчивость мала, а в тоннах магнитных фазовых пароходов Q, я 0_fl на крпвнх _(Т) наблюдаются максимумы, давление но изменяет вида оаписимоотой магнитной поспрякм-чивости ог температури, а смещает кривив' jC(T) в сторону низких температур. При атмосферном давлении исследовано влияние постояя-пого внешнего магнитного поля на восприимчивость монокристалла Т¹} . Внешнее поле существенно измоняот крноую 3f(T) » ^что обусловлено его влиянием на ГАФМ структуру.

В четвертой главо приводятся экспаришнталымо результата по влиянию давления на магнитные свойства аморфних и поликристал-

лических сплавов R -Ре и их обсуждение.

Проведаны измерения намагниченности и магнитной восприимчивости аморфных сплавов R-Fe и полигристаллических образцов -интврметаллических соединений RgFe.j при атмосферном давленні и под действием гидростатического давления величиной до 10 дин-см"* в интервале температур 78-340 К ив полях до 13 кЭ»

На основе полученных данных по намагниченности методом термодинамических коэффициентов определены температуры Кюри и их смещение коя давлением для аморфных сплавов R~Fe , Обнаруже-по, что температура Кюри с возрастает при увеличении содержа-. ГіИЯ железа в сплавах Er-Fe и Їу-Fe . Найдено, что величины 2&/с>Р в аморфных сплавах Й-Fe отрицательны₍'Максимальные абсолютные значения 2>в_с/^Р наблюдались в сплавах с большим содержанием железа /в аморфном сплаве N^aFe^, >&_в/ЭР в,-5,7-ЦТ"*' К-сгл². дин . При увеличении содержания РЗ компоненты абсолютная величина Э9_С/ЭР уменьшалась/в аморфном сплаве Ег_адеГе^„ Эб_е/ЭР --3,5-Ю^-9 К-см²-дан-¹, а в Er^Fe^ Э9₄/?|» =-0.4-I0"⁹ К-см². дин^-1/.

Для вычисления эффективных интегралов обменных взаимодействий R-F /^21^ ^к ^^е ~^^е ^^А1з/ ^{при измеН9Ни}и атомного объема на основе данных о значениях. 58_е/ЭР в аморфных сплавах ХдаРе»,

^Уоз5^4% ^o&F^Qo,n ' ^^Го.ав^^е<уц ^{йыла ИСП0ЛЬ30Вана} модель молекулярного поля, в которой.рассматриваются две подсг^темн ионов -редкой земли и жэлеза, связанные друг с другом обманным взаимо-доЕотвием. Раочет показал, что абсолютная величина положительного интеграла А_п уменьшается^ а отрицательного интеграла Аот возрастает при сжатии» Вяличины ^ht A^/dtnV лежат в интервале - (14-49), a Mnk_{Jdb\4 ш 4S.

Увеличение Agj при'сжатии можно объяснить при.г.омощи пред-

лоявмной ранее модели Брукса и др, /Brooks M.S.S.et at. -i.Phijs.: Condena.Wotter., V3BS, v. і, р.5ВЫ 4 БВ7А /, s которой продполагаетбя, что взаимодействие R-Fu возникает из-за гибридизации -З^-злектронов железа с бсі-злектронамз! РЗ металла. В результате гибридизации вблизи иона РЗМ возникает локальный 54-магнитньф Момент, направленный противоположно магнитному моменту иона «шгайа, который посредством внутриатс/лого. f -d обмана взаимодействует с 4?-электронами. Уменьшение можатомшх расстояний под. давлением может приводить к усилению 5(А-34 гибридизации, и., следовательно, к возрастанию 54-магнитного момента на ионах РЗМ. В результате этого, а таюяэ из-за ферромагнитного {' -с! внутриатомного обменного взаимодействия, эффективное паче, действующее на спины 4(-электронов со стороны спинов ионов F<» , возрастает,

, Проведет/ исследования влияния давления на темпоратурныо зависимости магнитной восприимчивости в іеременном поле Jf(T) аморфного сплава ^о.о^оин» Измерения намагниченности и восприимчивости при атмосферном давлении показали, что при охлазадешга нижа температури Кюри _й сплав переходит в ферромагнитное состояние, а в области низких'температур - в состояние возвратного спинового стекла, Приложание давления вызывает, как следует из вида зависимостей J((T) , сузганиа температурного интервала, соответствующего ферромагнитному упорядочению, а при Р = 5,7'Ю^ щт/сиг происходит переход в фазу.спинового стек/ непосредственно .из парамагнитной фазы при температуре 93 К. Такое поведение можно объяснить увеличенной относительной величины анти-фарромагиитных взаимодействий Ре-Fe в аморфно сплаве Y^gFe-^

На температурных зависимостях магнитной восприимчивости поликристаллов t^Pe _{и E^reFe4> , близких по составу к иссле-}

дованиш аморфним сплавам р сольшим содержанием железа, также наблюдались аффекты, связанные- с нозникновением под действием давление неколлмнеарнои магнитной <1азц. На магнитных ({азовых диаграммах "температура - давление" соединение 8-^гг^4> и Vg^f* /джмчмммн построены по зависимостям j$(fV> /, можно внделить пр» высоких днвдепиях три области температур, соответствующие парамагнитному,, ферромагнитному и иекодлшюарному упорядочениям. На иоотормах ннмагиячинности UI) сплава Ег^Ре^ при действии д влония возникает критическое поло разрушения Неколлинеарной фааи Н_кр,,. аналогичное наблюдаемому в монокристаллах ТЬ и-*^nsby„ 5 максимальная величина которого составляет при Р = 9',/МО⁹ дин/см? И"* = 6Б0 0, Для \$&м критическое поле иа 6(H) не- наблмдалос , что м. азт бнть связано с его Малой¹ величиной. Определенный из изотерм бЧ'Щі методом термодинамически коэффициентов эффект смещения 'температури Кюри 7>%fbV достигает больших значений г в У^Рв_1т Ъ%17>'? а -4і,,7-ІО^г9 К-см²-дин"¹, а в Ег_гРе_г?( "аба/Э."? а ~5,Д-Ю^г9 К-см²-дин"¹.

Сравнение вида зависимостей ^('TJ,. &t И) , Qd'?)),, которые наблюдались в поликристаллах ^У'^щ, « Кт^Ре,^ под давлением,, с аналогичными зависимостями: в- монокристаллах ТЬ , $у и сплава T^byjpg,. позволяет одолать. предположение „ Что возникающая в подсистема колева при высоком давлении' неколлинеарная' магнитная фаза .годобна геликоидальной,. Это согласуется' о данными по- ней-тронографическим исследованиям соединений' Lu^e^ ,. Ttti^Fe^ и CegFe_1? , где обнаружена, геликоидальная структура..

Возникновение ТкШ фазы в NgRe^. ,, EfySe^ и фазы спинового стоила в аморфном сплаво %^^а^ вызывается усилением анти-ферромагнйтНнх взаимодейотпий в подоиотеме железа при сжатии.. Это можно объяснить На основе- йавеотной модели- Зинера,. в которой

взаимодоИстшю Fe - Ke состоит из двух вкладов, один из которых является антифорромагнитньги и обусловлен прямим перекрытием 3-волнових функции" блилаІІшйх сосодоп, а другой является форромаг-нитішм и реализуется путем косвенного обмена через коллективизированные электроны. При сжатия антй^ярромагмигннй вклад в обман-иоо взаимодействие Fe -Ре возрастает, по-видимому, сильное, чем ферромагнитный.

По данным о влиянии давления на намагниченность рассчитана величина дб^--эффекта для исследованных аморфних сплавов R-Pe и кристаллических соединений Ro^^ei» ^{а с} помощью тормодинамичво— кой формулы /і/ вичислена объемная магнитоотрикшя оо

На полевых зависимостях относительного \в-аффекта аморфних сплавов R-fe ниже точки Кюри можно выделить дпа прямолинейных участка, один из которых соответствует области полей 0-5 :ii), а второй - о 13 кЭ. И области низких температур в аморфних сплавах R-Fe с большим содержанием аолеза на первом участко наблюдается сильная зависимость величини в¹&єг/др от поля, а на пторо" єг-'ге/гр остается практически постоянной.

Причины возникновения этих участков обсувдантся на основе модели намагничивания аморфных сплавов, предлокзнной в работа Андреенко и др. /Лндреенко .А.С и др. - Ж. экспорим, и теор, физ., 1991, г.99, в.2, 0.540-650/. В рамк.іх этой модели магнитное состояние аморфного сплава рассматривается как совокупность доменов с газетними стенками и предполагается, что намагничивание происходит за очаг вращения вактороа ііамагшічениооти Доменов.

Показано, что относительный йСГ-зффаІїт в аморфних сплавах R-Fe с большим содержанием галвза в области сильпых полай при низких температурах, где <г*Эб/йР he зависит от поля» обуслов-лон изменением намагниченности доМеНа. В слабых полях основной

вклад в 66-эффект дает изменение констант, локальной магнитной анизотропии под давлением.

Изменение намагниченности домена в аморфных сплавах R -Fe о большим содержанием явлеза в области низких температур достигает значительных величин /в аморфном Y₄,_eFe„_w &'¹Ъ&/ъТ! = -29-10 скг-дин^-1 при 80 К/ и, как показали числпиные.оценки, в основном обусловлено изменением магнитного момента, приходящегося на формульную единицу. Вклад от смещения температуры Кори в измененио намагниченности домена под.давлением здесь на.порядок величини меньше. Уменьшение магнитного момента, иходяще-гося на формульную единицу» можно объяснить возрастанием степени неколлинеарности в подсистеме яолеза при уменьшении атомного объема в результате усиления интенсивности антиферромагнитных взаимодействий Fe - Fe .

Температурная зависимость объемной магнитострикции и) аморфных сплавов R-Fe обнаруживает в области температуры Кюри широкий максимум, что связано со структурной разупорядоченностью сплава. В магнитном поле Н = 12 кЭ величина <о лежит в интерн вала от 20-ГО^-6 /сплав Er_C3aF е^ / до ЙКМСГ^/сплав Y_0(iaFe_oe( /.

В исследованных аморфных сплавах R-Fe в области точки Кюри для объемной магнитострикции со выполняется зависимость: О = іл>_&+ у <з^а .Из этой формулы по найденным значениям to определялась спонтанная объемная магнитострикция co_s , Существенная по величине to_s сохранялась в аморфных сплавах ft-Fe в области температур, значительно превышающих температуру Кюри.

В поликристалличесісих образцах соединени.» R^Fe^ / R = Y , Er , by I на полевых зависимостях относительного ье -эффекта пика точки Кюри, так же как и в аморфных сплавах R-Fe, можно выделить два прямолинейных участка. При низких температурах в нолях

4-13 кЭ в соединениях \^_if и ^'г^і величина е¹а&/г>Р не зависит от поля. Показано, что аб -эффект здесь обусловлен изменением удельной намагничшшости насыщанил. Эначенио б^Эб/эР ігри Т. = 80 К в сильных полях составит в V_?Fe_)f -3,5'Ю^-1 ыг-

дин""* , а в EiaFe,, -8-Ю" смг>дин"* . Проведенные числопниа оценки показали, что вклад в 48 -эффонт, возникающий за счот смещения точки Кюри, имеет такой юз порядок величини.

На температурной зависимости объемной магнитострикции w кристаллических сплавов RjFe^ в области точки Кмри наблюдается сравнительно узкий максимум /существенно ysa, чем в аморфних сплавах/. Максимальная величина ю в поле Й = 12 кЭ достигает значений " 400 «10 в fgFe_4T, Спутанная объемная магнитострик-ция ю_а , опродоленнал из зависимостей ш=<сг^г) , ц EfjFe^y ^и ^ уменьшается в окрестности температуры Кюри значительно быстрое, чом п исследованных аморфных сплавах R -Fe .

g заключении обсулслается наблюдаемое усилоние под действием давления антиферромагнитных взаимодействий в исследованных монокристаллах тяжэлых редкоземельных металлов, аморфных сплавах

R-Fe и поликристаллических образцах соединений ^Ре,, на основе существующих тооретичаских моделей обменных взаимодействий. Делается вывод, что наблюдаемые эффекты можно объяснить общой причиной: возрастанием перекрытия волновых функций 3<*/54/-элек-тронов при уменьшении атомного объема.

В конца диссертации кратко формулируются основные результаты и вывода.